1:00 PM - 2:30 PM
[S08P-08] Temporal change of tidal correlation of deep low frequency tremors in Bungo Channel: Relation with LSSEs and deep VLFEs
豊後水道では，長期的スロースリップイベント（LSSE）が数年間隔で繰り返し［例えば，Kobayashi, 2017, EPS; Takagi et al., 2019, JGR］，それに同期して深部低周波微動（LFT）・深部低周波地震（LFE）が活発化している［Obara, 2010, JGR; Hirose et al., 2010, Science］．弘瀬・他 [2019, JpGU]は，気象庁LFEの潮汐相関がLSSE前に大きくなる傾向を示し，この変化はLSSEによる応力擾乱の影響が小さくなるためと解釈した．ただし，気象庁の目視によるLFEの検知能力の時間的安定性はエンベロープ相関法で決定されたLFTに比べると低い［Obara, 2010］ため，人為的な影響が含まれている可能性もある．
そこで本研究では，エンベロープ相関法で検出された防災科研LFT［https://hinetwww11.bosai.go.jp/auth/tremor/auto_hypo_catalog］の潮汐相関の時間変化についても調査した．用いたLFTは，2001年1月1日～2017年4月30日に豊後水道直下（LSSEに隣接する領域Ba［Obara, 2010に準拠］）で発生した1507個である．理論潮汐応答を計算する際には，位置・発生時刻・断層の情報が必要となる．LFTの位置については，震央はカタログ情報をそのまま用いたが，深さは，LFTはプレート境界で発生していると考えプレート形状［Hirose et al., 2008, JGR］を考慮して決めた．発生時刻については，カタログ値をそのまま用いたが，分解能は1時間である．領域Ba内で同時刻に発生したとされたLFTは39ペアあった．断層パラメータについては，LFTはプレート境界における応力解放現象の一つという解釈を前提とし，プレート形状とプレート収束方向［DeMets et al., 2010, GJI］を考慮してLFT毎に設定した．
LFTの震源における理論潮汐応答は，固体地球潮汐と海洋潮汐荷重効果の両方を考慮し，潮汐指標として体積歪ΔV，仮定した断層面上のせん断応力Δτ，法線応力Δσ，及びΔCFF（見掛けの摩擦係数は0.1, 0.4, 0.7）の6成分を解析対象とした．体積歪及び法線応力については膨張・拡張を正，収縮・圧縮を負とした．せん断応力及びΔCFFについては断層すべりを促進する方向を正，抑制する方向を負とした．潮汐位相角は，各時系列についてイベント前及び後の極小値の位相を-180°及び180°，極小値間の極大値の位相を0°とし，その間は等分割した位相と定義した．潮汐位相角に基づき，LFTと潮汐との相関度をp値［Schuster, 1897］で評価した．p値は小さい方が高い潮汐相関度を示す．
解析の結果，LFTはΔτの潮汐位相角が0°（すべりを促進）であるときに発生しやすいことが明らかとなった．同様の結果は，気象庁LFEでもみられていた．この結果は見掛けの摩擦係数が極めて小さく，間隙水圧が極めて高いことを示唆しており，地震波速度構造から推測される流体の存在［Hirose et al., 2008］とも整合する．
解析期間中にLSSEは複数回発生している［例えば，Kobayashi, 2017, EPS; Takagi et al., 2019, JGR］．p値はそれらLSSE時に極めて小さく（潮汐との相関が高く）なった．同様の結果は，気象庁LFEでもみられていた．しかし，LFTではp値がLSSE前に小さくなる傾向は認められなかった．気象庁LFEは目視による検測であるため，イベントの見落としの可能性はある．ただし，LFEはLFTの中でも継続時間が特に短く孤立的なイベントであるため，この特性の違いが，LFTとLFEのp値の時間変化における違いの要因である可能性は否定できない．細かく見ると，LSSE期間中でもp値が大きい（潮汐相関が低い）時期が見られ，そのタイミングでは，深部超低周波地震（dVLFE）が発生している．dVLFEも全期間ではLFTよりは低いながらも潮汐相関を持つが，上記期間の潮汐相関は低かった．
そこで本研究では，エンベロープ相関法で検出された防災科研LFT［https://hinetwww11.bosai.go.jp/auth/tremor/auto_hypo_catalog］の潮汐相関の時間変化についても調査した．用いたLFTは，2001年1月1日～2017年4月30日に豊後水道直下（LSSEに隣接する領域Ba［Obara, 2010に準拠］）で発生した1507個である．理論潮汐応答を計算する際には，位置・発生時刻・断層の情報が必要となる．LFTの位置については，震央はカタログ情報をそのまま用いたが，深さは，LFTはプレート境界で発生していると考えプレート形状［Hirose et al., 2008, JGR］を考慮して決めた．発生時刻については，カタログ値をそのまま用いたが，分解能は1時間である．領域Ba内で同時刻に発生したとされたLFTは39ペアあった．断層パラメータについては，LFTはプレート境界における応力解放現象の一つという解釈を前提とし，プレート形状とプレート収束方向［DeMets et al., 2010, GJI］を考慮してLFT毎に設定した．
LFTの震源における理論潮汐応答は，固体地球潮汐と海洋潮汐荷重効果の両方を考慮し，潮汐指標として体積歪ΔV，仮定した断層面上のせん断応力Δτ，法線応力Δσ，及びΔCFF（見掛けの摩擦係数は0.1, 0.4, 0.7）の6成分を解析対象とした．体積歪及び法線応力については膨張・拡張を正，収縮・圧縮を負とした．せん断応力及びΔCFFについては断層すべりを促進する方向を正，抑制する方向を負とした．潮汐位相角は，各時系列についてイベント前及び後の極小値の位相を-180°及び180°，極小値間の極大値の位相を0°とし，その間は等分割した位相と定義した．潮汐位相角に基づき，LFTと潮汐との相関度をp値［Schuster, 1897］で評価した．p値は小さい方が高い潮汐相関度を示す．
解析の結果，LFTはΔτの潮汐位相角が0°（すべりを促進）であるときに発生しやすいことが明らかとなった．同様の結果は，気象庁LFEでもみられていた．この結果は見掛けの摩擦係数が極めて小さく，間隙水圧が極めて高いことを示唆しており，地震波速度構造から推測される流体の存在［Hirose et al., 2008］とも整合する．
解析期間中にLSSEは複数回発生している［例えば，Kobayashi, 2017, EPS; Takagi et al., 2019, JGR］．p値はそれらLSSE時に極めて小さく（潮汐との相関が高く）なった．同様の結果は，気象庁LFEでもみられていた．しかし，LFTではp値がLSSE前に小さくなる傾向は認められなかった．気象庁LFEは目視による検測であるため，イベントの見落としの可能性はある．ただし，LFEはLFTの中でも継続時間が特に短く孤立的なイベントであるため，この特性の違いが，LFTとLFEのp値の時間変化における違いの要因である可能性は否定できない．細かく見ると，LSSE期間中でもp値が大きい（潮汐相関が低い）時期が見られ，そのタイミングでは，深部超低周波地震（dVLFE）が発生している．dVLFEも全期間ではLFTよりは低いながらも潮汐相関を持つが，上記期間の潮汐相関は低かった．